在本例中，光源發(fā)射光線的采樣方法為索伯采樣“Sobol”。這是因?yàn)橄啾绕渌�隨機(jī)算法，使用索伯算法產(chǎn)生的光線分布具有更優(yōu)的隨機(jī)性。有關(guān)索伯采樣的詳細(xì)內(nèi)容請查閱Zemax用戶手冊“Non-sequential Components”一章，或參考知識(shí)庫文章“Understanding Sobol Sampling”，您也可以在公眾號MAX講堂的非序列標(biāo)簽下找到這篇文章的中文版本。

在散射介質(zhì)中，我們使用角度散射 (Angel Scattering) 分布對體散射進(jìn)行定義，該定義欄位于散射物體的物體屬性 > 體散射 (Volume Physics) 選項(xiàng)卡中，在本例中平均自由程 (mean free path) 為0.5mm，最大散射角為10°：

在散射模型定義欄右側(cè)為熒光波長偏移定義欄。它用來定義體散射中的波長變化。這里使用的數(shù)據(jù)輸入格式為“in, out, prob”，其中“in”為輸入光的波長編號，“out”為輸出光的波長編號，“prob”為體散射過程中波長發(fā)生偏移的相對概率。在本例中，在發(fā)生體散射時(shí)，波長編號為1的輸入光 (0.450μm) 將以100%的概率發(fā)生波長飄移，波長轉(zhuǎn)變?yōu)?號波長 (0.650μm) 。通過這個(gè)工具，我們可以在OpticStudio中通過體散射模型對熒光中的波長偏移進(jìn)行模擬。通常來講，在波長飄移中定義的波長并不是單一波長，并且發(fā)生體散射的光線也不一定會(huì)發(fā)生波長偏移，您可以閱讀Zemax用戶手冊“Non-sequential Components”一章中的“Wavelength Shift”工具了解更多波長偏移的定義方式。