光不具有傳統(tǒng)的手性，其手性來自旋轉(zhuǎn)的電場和磁場。同時(shí)光還可以攜帶軌道角動(dòng)量（OAM），從而在波前形成螺旋形幾何形狀。光攜帶的手性量可以用手性參數(shù)表示，例如，自旋密度通量、光學(xué)螺旋通量以及軌道和自旋角動(dòng)量。物體的手性則可量化為手性參數(shù)（κ）和手性極化張量（αc）。

1. 強(qiáng)手性人工結(jié)構(gòu)

天然材料通常由于其原子特征尺寸和光波長之間的巨大失配而表現(xiàn)出非常弱的手性，但是人工設(shè)計(jì)的手性結(jié)構(gòu)可以觀察到強(qiáng)烈的手性響應(yīng)。

該綜述對(duì)手性超材料（連續(xù)手性光學(xué)介質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系）、小手性粒子（偶極近似和極化率）、最大手性粒子（滿足一定極化條件，與LCP相互作用，同時(shí)對(duì)RCP完全透明）進(jìn)行了理論建模，并利用等離激元雜交理論和模式耦合理論解釋手性現(xiàn)象。

模式耦合理論——允許對(duì)粒子間電磁場相互作用進(jìn)行定量分析。組成粒子被視為強(qiáng)度彼此耦合的振蕩器。該模型可準(zhǔn)確地重建與Kramers-Kronig相關(guān)的雙手征手性特征以及圓二色性和旋光色散關(guān)系。此過程可以擴(kuò)展到更復(fù)雜的系統(tǒng)（如許多粒子耦合在一起（圖3c）），從而實(shí)現(xiàn)了完善的定量分析。但由于擬合過程，使用這種方法無法預(yù)測來自已知成分的未知響應(yīng)。

2. 手性光學(xué)傳感和圓二色性

近場輻射耦合和天線效應(yīng)——手性分子對(duì)納米粒子的對(duì)映選擇性攝動(dòng)對(duì)于超靈敏手性傳感至關(guān)重要，在這種情況下，納米粒子充當(dāng)放大弱分子手性信號(hào)的納米天線。

局部場梯度——等離子納米間隙在單個(gè)點(diǎn)上支持幾個(gè)數(shù)量級(jí)的場增強(qiáng)，因此場變化迅速，并且存在很強(qiáng)的局部場梯度�？梢约ぐl(fā)更高階的躍遷，并產(chǎn)生強(qiáng)烈增加的手性反應(yīng)。

超手性場——等離子體等離子納米結(jié)構(gòu)比光學(xué)手性更強(qiáng)地增強(qiáng)電場，因此吸收的非手性部分比手性部分增加得多。因此降低了不對(duì)稱系數(shù)（吸收的手性和非手性組分之間的比例）。因此，超手性光也可以指具有大局部場不對(duì)稱性的場（局部光學(xué)手性除以局部電場強(qiáng)度）。

等離激元系統(tǒng)中的結(jié)構(gòu)擾動(dòng)——由手性分子引起的等離激元系統(tǒng)中的結(jié)構(gòu)擾動(dòng)導(dǎo)致了強(qiáng)烈的手性反應(yīng)，該反應(yīng)來自于誘導(dǎo)的結(jié)構(gòu)手性，其中二聚化的等離激元納米棒的最終手性取決于分子的手性。

3. 手性光學(xué)操縱技術(shù)

本節(jié)中作者主要討論了產(chǎn)生光力和扭矩的光-物質(zhì)相互作用中的動(dòng)量交換。

首先，引入麥克斯韋應(yīng)力張量來計(jì)算光學(xué)力和扭矩。然后，推導(dǎo)施加在手性球上的光學(xué)力和扭矩的公式，檢查光學(xué)力和扭矩如何影響手性對(duì)象，并回顧光驅(qū)動(dòng)粒子控制的實(shí)驗(yàn)演示（對(duì)映選擇性分離）。

圖4.手性光學(xué)操縱技術(shù)-光驅(qū)馬達(dá)

手性光學(xué)操縱的一個(gè)實(shí)驗(yàn)（光驅(qū)馬達(dá)）——線偏振光可以旋轉(zhuǎn)嵌在硅塊中的金結(jié)構(gòu)作為馬達(dá)（圖4a）。平面的金結(jié)構(gòu)是非手性的，但破缺的平面鏡面對(duì)稱性會(huì)使得坡印廷矢量產(chǎn)生手性分布以及由此出現(xiàn)的光學(xué)轉(zhuǎn)矩。共振頻率處橫截面的增加導(dǎo)致整個(gè)微型樣品的旋轉(zhuǎn)（圖4b），其中旋轉(zhuǎn)速度和方向可以通過調(diào)整入射波長來控制的。