傅里葉變換光譜儀（FTS）是利用干涉儀與一個平移反射鏡來產生干涉圖樣的光學儀器。干涉圖的傅里葉變換提供了光源的頻譜。由于FTS提高了測量速度、分辨率的提升和簡潔的機械結構性[1]，FTS方法通常優(yōu)于單色儀。在FRED中模擬FTS并不復雜。在本案例中，在FRED中將會使用一個嵌入式腳本來創(chuàng)建和運行FTS模型。將會使用該模型分析三種不同的光譜。 4<lQwV6= Zes+/.sA}] 在FRED中建立光譜儀 kWlAY%
RQkyCAGx 為了簡化過程，使用一個理想的點光源、理想的透鏡和理想的分束表面（圖1）。詳細的擴展光源、真實的鏡頭、分束器或線柵分束器可以納入其中使之用于更加實際的分析。 K. %U 2[B4f7 圖1 簡單的傅里葉變換光譜儀模型，由一個點光源、理想透鏡和具有可移動反射鏡的邁克爾遜干涉儀組成。來自光源的準直光束被送入到50/50的分束器上。反射光傳播到一個固定的反射鏡（綠色），透射光傳播到一個平移反射鏡（藍色）。來自兩個路徑的光經過分束器后重新組合，收集到的能量在（黑色）探測器處測量。
dLvJh#`o FRED模型的第一步是創(chuàng)建一個相干的點光源對象。接著，創(chuàng)建一個光譜并分配給光源。光譜可以從文本文件導入、圖片的數字化取樣或者由特定的函數（高斯或黑體）計算得到。使用FRED“l(fā)ens Module”表面類型構成的“自定義元件”對象，可以創(chuàng)建理想透鏡，透鏡位于距離點光源10mm處。“l(fā)ens Module”表面具有10mm的焦距和5mm的半孔徑。接下來，使用與準直光束成45度角的平面表面創(chuàng)建理想分束表面。創(chuàng)建了自定義“50/50”分束涂層（圖2）并應用到該表面。 TgTnqR@/
tM,%^){p$ 4"@GNk~e 圖2 自定義50/50分束涂層規(guī)格。如果指定一個單一波長，則涂層將同樣適用于光源的所有波長。
~"lJ'&J} 系統(tǒng)中的兩個反射鏡是通過兩個FRED的“Mirror”對象，它們都具有“反射”涂層和“反射所有”光線追跡控件。每個反射鏡位于距離分束器20mm處，一個在+y方向上平移，另一個在+z方向上。最后，在垂直于分束器的組合光束方向上，添加一個吸收表面和對應的分析面，模型就完成了。 h 6%[q x< t p:\j@dB 運行光譜儀重現光源光譜 FP#FB$eP
@ct+7 v~ 在初始結構中，干涉儀兩光束路徑具有相同的路徑長度，即光程差（OPD）為零。為了收集光源的光譜信息，一個反射鏡必須移動一些距離來改變OPD。在反射鏡的移動的每一步中，落到探測器上的功率將會被收集。由此產生的探測器功率和OPD的圖像，稱為干涉圖，并將會經過一個快速傅里葉變換（FFT）來確定光源功率和光空間頻率。為了自動運行這一過程，可以創(chuàng)建一個嵌入式腳本（寫在FRED內置BASIC中）來移動反射鏡和收集探測器的值。 vLa#Y(" '~ 4pl0TWc 在下面的例子中，平移反射鏡用1024步移動了總距離為0.04mm。由于FFT算法的緣故，步數必須為2的冪次。分辨率越高，產生的頻譜越準確。低分辨率的反射鏡掃描會有干涉圖欠采樣的風險。欠采樣的干涉圖會導致FFT中的低頻混淆。光譜作為“均勻間隔、根據光譜加權”分配給光源，充分的采樣光譜同樣重要。在這個例子中，使用的波長采樣的最大數目為256。欠采樣的光源光譜在重現的光譜中會產生余弦條紋。 E15vq6
