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此示例演示了由不同電介質(zhì)界定的銀薄膜的等離子體激元波導(dǎo)的計(jì)算。 該設(shè)置遵循 Berini [1] 的舉例。 我們主要評(píng)論整個(gè)計(jì)算域上電場(chǎng)強(qiáng)度的數(shù)值解,它代表了一個(gè)等離子體激元。 但是,對(duì)于傳播模式項(xiàng)目,也會(huì)計(jì)算傳播常數(shù)(傳播模式)。 v!E0/
gD p.n]y=o.) 幾何示意圖如下: <GF)5QB N6c']!aM@
O_nk8 )-Zpr1kD 下層和上層材料的相對(duì)介電常數(shù)由 和 給出。這個(gè)金屬薄膜的厚度是和寬度是 。分析了真空波長(zhǎng)為 時(shí)的結(jié)構(gòu)。金屬薄膜(銀)在該波長(zhǎng)的相對(duì)介電常數(shù)為 。 J#L-Slav% fGcAkEstT! 在本例中,我們計(jì)算具有相對(duì)于波導(dǎo)對(duì)稱平面的鏡像對(duì)稱電場(chǎng)的 模式 [1]。 因此,只需離散化幾何結(jié)構(gòu)的一半就足夠了。經(jīng)過(guò)最后一步細(xì)化后的三角形幾何部分如下圖所示。 p>Ju)o j1N1c~2
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