與相同頻率的平面波相比，聚焦高斯光束傳輸時(shí)會產(chǎn)生額外的相移。這種相移是由德國科學(xué)家Gouy發(fā)現(xiàn)的，故稱為古伊相移。其定義為：

其中zR為高斯光束的瑞利長度，z=0對應(yīng)高斯光束的束腰位置。高斯光束傳輸經(jīng)過束腰位置前后時(shí)對應(yīng)的古伊相移為。高斯光束聚焦傳輸過程中會產(chǎn)生古伊相移的根本原因在于：高斯光束可以視為一系列不同空間頻率分量的平面波的集合。那些傳輸方向與光軸方向存在一定角度的平面波分量在傳輸過程中經(jīng)歷了一些相移。這些分量的綜合作用使得高斯光束相對于沿光軸方向傳輸?shù)钠矫娌óa(chǎn)生了古伊相移。

系統(tǒng)描述

本例介紹了球面高斯光束的相位移動。高斯光束在束腰處的表達(dá)式為：

一個(gè)球面高斯光波添加了一個(gè)二次相位因子之后表達(dá)式為：

k為波數(shù)，R為相位面的半徑。在束腰處R=∞，相位因子消失。

為了精確量化菲涅耳衍射，高斯光束的傳輸需要按照下面的公式進(jìn)行：

分別考慮上表中的每一項(xiàng)，在瑞利長度中，振幅下降到原來的，相位偏轉(zhuǎn)-45°，得到的值為(0.5,-0.5)，在1e9位置處，相位偏轉(zhuǎn)-90°。從束腰處負(fù)的傳播導(dǎo)致正的相位偏轉(zhuǎn)因子。在1e9位置處，振幅大小為2.946e-6。