這是一個(gè)簡(jiǎn)單但常見(jiàn)的超原子結(jié)構(gòu)的案例：襯底上包含一個(gè)納米圓盤的雙重周期方形晶格。示例和參數(shù)均取自Berzins等的文章[1]，單元格在X和Y方向上均是周期性的。它包含一個(gè)位于基板上的圓盤(或圓柱體)，被背景材料包圍。本案例中的材料根據(jù)參考文獻(xiàn)選擇為硅(圓盤)、玻璃(襯底)和空氣(背景)。 ORfMp 'uP= N,ZmGzNP) 線偏振平面波s偏光和p偏光從上方入射到光柵，用JCMsuite計(jì)算近場(chǎng)分布。 df $pT?o
!nF.whq 下圖所示為垂直入射平面波的波長(zhǎng)為550nm時(shí)所顯示的近場(chǎng)和強(qiáng)度分布： (T.g""N~` 3C#Sr6 散射體外的場(chǎng)矢量和強(qiáng)度分布
36 ]?4, . 兩個(gè)平面上的p偏光的場(chǎng)矢量以幾何形式疊加 1Msc:7:L
后處理傅里葉變換(Fourier Transform)計(jì)算透射衍射階的振幅。后處理散射矩陣(Scattering Matrix）從傅里葉變換(Fourier Transform)中得到的平面波分解從而計(jì)算散射量。 <?!%dV{z
IXR%IggJA 光譜特性 z*N%kcw"
_^F%$K6 在參考文獻(xiàn) [1]中，對(duì)透射光譜進(jìn)行了調(diào)整以提供顏色過(guò)濾。腳本data_analysis/run_scan_illumination.py的目的是重現(xiàn)文章中圖1的光譜圖。 Z&GjG6 t >i2W YT 相位分布 {\
BFWGX
s>ZlW:jY 要改變透射波前的形狀，需要控制其相應(yīng)的相位。對(duì)于一個(gè)給定的結(jié)構(gòu)，我們從瓊斯矩陣中得到這個(gè)相位，這個(gè)矩陣是由后處理散射矩陣(ScatteringMatrix.)計(jì)算出來(lái)的。這為任意兩個(gè)線性獨(dú)立入射場(chǎng)的透射階的p和s偏振分量產(chǎn)生了一個(gè)復(fù)透射系數(shù)。它的相位是透射波相對(duì)于入射波的相移。雖然絕對(duì)相位很少引起人們的興趣，但它對(duì)原子參數(shù)和入射光的變化關(guān)系通常是令人感興趣的。 nTz(
{q 下圖描繪了透射系數(shù)的幅值和相位(由于對(duì)稱性，這與偏振性無(wú)關(guān)): k_ijVfI9 kM (,8j 這個(gè)圖也是由腳本data_analysis/run_scan_illumination.py生成的。 Dwah_ p8
wUzMB ]w 納米片半徑和高度的變化會(huì)影響相位和透射率。這個(gè)光譜特性使用腳本data_analysis/run_scan_geometry.py來(lái)研究。在這里，納米片的直徑和高度發(fā)生了變化，并記錄了相位和透射的變化。 H U-#xK j|y"Lcq
