利用光學(xué)手性和內(nèi)置手性參量的形式，可以在JCMsuite中計(jì)算光學(xué)散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時(shí)間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于電磁能量的研究。 %1{O  
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圓偏振平面波是光手性的本征態(tài)。因此，近場(chǎng)光手性密度與圓偏振密切相關(guān)。在幾何光學(xué)中，四分之一波板將線偏振轉(zhuǎn)換為圓偏振是眾所周知的。它們是由雙折射材料制成的，例如各向異性材料。波片的厚度是尋常(x-)偏振和非尋常(z-)偏振波長(zhǎng)差的四分之一。入射平面波在xz方向上線性偏振，在-y方向上傳播，如下圖所示： +!nf?5;  
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由于線偏振，入射手性通量消失

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=0。對(duì)于一個(gè)完美的四分之一波片，反射通量

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將消失，而透射手性通量

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=1將以圓偏振平面波為單位。從幾何光學(xué)的角度，我們認(rèn)為由于波片的各向異性導(dǎo)致了偏振變化或手性轉(zhuǎn)換發(fā)生在波片的體積

圖片:1-220221222P34S.png

內(nèi)。對(duì)于麥克斯韋方程組的嚴(yán)格解，會(huì)產(chǎn)生與這個(gè)簡(jiǎn)化模型的輕微偏差。 63$`KG3  
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在近場(chǎng)中，由于各向異性和材料參數(shù)[1]的變化而發(fā)生手性轉(zhuǎn)換。利用各向異性電學(xué)手性

圖片:1-220221222U2O1.png

的密度積分，可以在JCMsuite中計(jì)算體積貢獻(xiàn)。這種轉(zhuǎn)換類似于能量吸收

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。對(duì)于這個(gè)例子中的分段常數(shù)材料，界面處的手性轉(zhuǎn)換是通過(guò)電磁手性轉(zhuǎn)換通量積分來(lái)計(jì)算的。它的實(shí)部得到

圖片:1-22022122303BY.png

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