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    [技術(shù)]JCMsuite應(yīng)用：四分之一波片 [復(fù)制鏈接]

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    只看樓主 倒序閱讀 樓主  發(fā)表于: 2024-06-24
    利用光學(xué)手性和內(nèi)置手性參量的形式，可以在JCMsuite中計算光學(xué)散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于電磁能量的研究。 D\J.6W  
     u^'X>n)oL#  
    圓偏振平面波是光手性的本征態(tài)。因此，近場光手性密度與圓偏振密切相關(guān)。在幾何光學(xué)中，四分之一波板將線偏振轉(zhuǎn)換為圓偏振是眾所周知的。它們是由雙折射材料制成的，例如各向異性材料。波片的厚度是尋常(x-)偏振和非尋常(z-)偏振波長差的四分之一。入射平面波在xz方向上線性偏振，在-y方向上傳播，如下圖所示： Y HS/|-  
    `25<;@  
    四分之一波片的能量守恒和光學(xué)手性 ;U a48pSv  
    由于線偏振，入射手性通量消失=0。對于一個完美的四分之一波片，反射通量將消失，而透射手性通量=1將以圓偏振平面波為單位。從幾何光學(xué)的角度，我們認(rèn)為由于波片的各向異性導(dǎo)致了偏振變化或手性轉(zhuǎn)換發(fā)生在波片的體積內(nèi)。對于麥克斯韋方程組的嚴(yán)格解，會產(chǎn)生與這個簡化模型的輕微偏差。  |#xBC+  
     C^_m>H3b  
    在近場中，由于各向異性和材料參數(shù)[1]的變化而發(fā)生手性轉(zhuǎn)換。利用各向異性電學(xué)手性的密度積分，可以在JCMsuite中計算體積貢獻。這種轉(zhuǎn)換類似于能量吸收。對于這個例子中的分段常數(shù)材料，界面處的手性轉(zhuǎn)換是通過電磁手性轉(zhuǎn)換通量積分來計算的。它的實部得到。 w4Hq|N1-Y  
     vaVV 1  
    最后，通過對界面外域電磁手性通量積分取實數(shù)部分給出了反射和透射光手性通量。由于光學(xué)手性守恒，推導(dǎo)出下式： e=# D1  
    c1R[Hck  
    適用于任意材料和電磁場。這類似于能量守恒，可寫為 ;5T}@4m|r  
    x{G 'IEf  
    .*+jD^Gr  
     nHF~a?|FT  
    光學(xué)手性密度如下所示 Ed_Fx'  
    <dXeP/1w`  
    研究了四分之一波片近場的光手性密度(左)及其體積轉(zhuǎn)換(右) &oZU=CN  
    這是由輸出參量：磁性手性密度和各向異性電性手性密度得到的。在這里，目前的符號并沒有區(qū)分整數(shù)(例如或)和密度(例如)。 e:N;Jx#  
     m9 c`"!