鏡面反射(mirror reflection) ：反射能量集中在一個方向，反射角=入射角

漫反射(diffuse reflection)：當(dāng)目標(biāo)物的表面足夠粗糙，以致于它對太陽短波輻射的反射輻射亮度在以目標(biāo)物的中心的2π空間中呈常數(shù)，即反射輻射亮度不隨觀測角度而變。我們稱該物體為漫反射體，亦稱朗伯體。漫反射又稱朗伯(Lambert)反射，也稱各向同性反射。

方向反射(directional reflection)：介于漫反射和鏡面反射之間，各向都有反射，但各向反射強(qiáng)度不均一，也稱非朗伯反射。產(chǎn)生方向反射的物體在自然界中占絕大多數(shù)，即它們對太陽短波輻射的散射具有各向異性性質(zhì)。當(dāng)遙感應(yīng)用進(jìn)入定量分析階段，我們必須拋棄“目標(biāo)是朗伯體”的假設(shè)。

地物的波譜特征是指該地物對太陽輻射的反射、散射能力隨波長而變的規(guī)律。地物波譜特征與地物的組成成份，物體內(nèi)部的結(jié)構(gòu)關(guān)系密切，通俗講地物波譜特征也就是地物的顏色特征。

而地物的方向特征是用來描述地物對太陽輻射反射、散射能力在方向空間變化的，這種空間變化特征主要決定于兩種因素，其一是物體的表面粗糙度，它不僅取決于表面平均粗糙高度值與電磁波的波長之間的比例關(guān)系，而且還與視角關(guān)系密切。

描述方向反射不能簡單用反射率表述，因為各方向的反射率都不一樣。

對非朗伯體而言，它對太陽短波輻射的反射、散射能力不僅隨波長而變，同時亦隨空間方向而變。

設(shè)波長為λ，空間具有δ分布函數(shù)的入射輻射，從 (θ0，φ0) 方向，以輻射亮度L0 (θ0，φ0，λ)投射向點目標(biāo)，造成該點目標(biāo)的輻照度增量為dE (θ0，φ0，λ) = L0 (θ0，φ0，λ) cosθ0 dΩ。傳感器從方向(θ，φ)觀察目標(biāo)物，接收到來自目標(biāo)物對外來輻射dE的反射輻射，其亮度值為dL (θ，φ，λ)。隨著入射方向和方式方向的不同，產(chǎn)生一個函數(shù)，則定義雙向反射率分布函數(shù)：

雙向反射率分布函數(shù)（BRDF）的物理意義是：來自方向地表輻照度的微增量與其所引起的方向上反射輻射亮度增量之間的比值。

這樣定義的BRDF為什么可以恰當(dāng)?shù)乇磉_(dá)地物的非朗伯體特性呢？

眾所周知，在現(xiàn)實世界中投射到地物表面上的輻射能量往往有兩部份組成，即來自太陽的直射輻射與天空散射輻射，而傳感器在方向上測得的輻射亮度是空間入射輻射場的綜合效應(yīng)，它不僅與該點地物的反射特性有關(guān)，而且與輻射環(huán)境（即入射輻射亮度的空間分布函數(shù)）有關(guān)。

為了擺脫輻射環(huán)境的影響，我們采取兩個措施：其一，設(shè)定入射輻射場為δ分布函數(shù)，其二，采用比值形式。

這樣定義的 f 有如下三個特點：

1.與輻射環(huán)境無關(guān)，它僅與該地物的反射輻射特性有關(guān)，并且具有的 (Sr)-1 因次。

2.它是θ0，φ0， θ，φ，λ 五個自變量的函數(shù)，在2π空間中無論是入射還是反射均有無窮多個方向。（從概念上說要完整地表達(dá)一個物體的非朗伯體特性需要有無窮多個測量數(shù)據(jù)，而且這組無窮多個測量數(shù)據(jù)僅與一個具體對象相聯(lián)系，例如對某一棵樹的BRDF測量結(jié)果一般不同于對另一棵樹的測量結(jié)果。實際上它使得對物體的非朗伯體的描述幾乎成為不可能。所以重要的問題是能否對一類地物建立一種模型，從無窮多個測量數(shù)據(jù)集中找到一組個數(shù)有限的子集，它足以表征這類地物共同的對入射輻射的反射、散射特性，并且它與這類地物的空間結(jié)構(gòu)特征有著穩(wěn)定的函數(shù)關(guān)系，我們把這樣的特殊子集稱之為這類地物的方向譜。）

3.這樣定義的BRDF，雖然從理論上能較好地表征地物的非朗伯體特性，但在實際測量上困難較大，精確測量dE (θ0，φ0，λ)很困難。