RED在高斯光線(xiàn)分解理論（GBD）的一個(gè)普遍形式下可以對(duì)形形色色物理光學(xué)現(xiàn)象做出合理的解釋。在過(guò)去的25年間，經(jīng)過(guò)改進(jìn)的GBD算法，已經(jīng)可以精確的模擬衍射和干涉現(xiàn)象，并且與事實(shí)忠實(shí)的吻合。這種完美的藝術(shù)是它在模擬用衍射儀觀(guān)察泰伯效應(yīng)和局部相干性上的應(yīng)用的一個(gè)很好的例子。 X>/K/M  
GBD背后的基礎(chǔ)是1969年被Arnaud首先提出的，他提出：一個(gè)任意波可以由一組高斯光線(xiàn)的基礎(chǔ)組合而合成，而那些高斯光線(xiàn)可以用射線(xiàn)來(lái)追蹤。普通的GBD方法在兩種極端條件下限制了這種合成。當(dāng)光線(xiàn)被放置在平行隙縫的光柵上，它會(huì)發(fā)生一種特殊的分解，或者在一種空間頻譜含量的條件下發(fā)生傅里葉分解。后來(lái)Gabor延伸拓展了Arnaud的方法，F(xiàn)RED應(yīng)用這種拓展使這兩種方法結(jié)合成一種，以便更靈活的適應(yīng)更寬范圍的的條件。 {8ECNQ[]  
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泰伯效應(yīng) 'bm:u  
    泰伯效應(yīng)是由近場(chǎng)衍射產(chǎn)生的，在光線(xiàn)接近光柵或者其它周期性結(jié)構(gòu)時(shí)可以觀(guān)察到。在變化的衍射極之間產(chǎn)生的干涉使周期性結(jié)構(gòu)沿著傳播方向上在他們各自的泰伯距離處自成像。             0UD"^zgY  
即： L泰伯=   a×a ~R{8.!: >  
λ          此處，a為光柵的間距，λ是波長(zhǎng)。 )G4rJ~#@  
    泰伯效應(yīng)在平板印刷術(shù)中也有應(yīng)用，它被用來(lái)復(fù)制周期出現(xiàn)的微小結(jié)構(gòu)。分時(shí)間隔的泰伯距離處會(huì)發(fā)生光柵頻率的增倍。 oeGS  
    假設(shè)一個(gè)直線(xiàn)光柵凹槽頻率是100 lp/mm。光柵在FRED中以如圖1所示的平面對(duì)話(huà)的光柵片定義。FRED可以在用戶(hù)定義的衍射效率上對(duì)光線(xiàn)的分離產(chǎn)生多種的調(diào)整，并且分散這些調(diào)整中產(chǎn)生的能量。因?yàn)楣饩�(xiàn)分離被FRED的射線(xiàn)痕跡追蹤系統(tǒng)控制，而被分配到分割面的追蹤控制的反射組系水平中斷應(yīng)該被設(shè)置成與同衍射極的數(shù)量相等。 
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    在這個(gè)例子中 ，光柵被設(shè)置成為一個(gè)1mm直徑 0.5um波長(zhǎng)的的準(zhǔn)直柵格。當(dāng)柵格間距為50um時(shí)，泰伯距離就為5mm。分析平面被用來(lái)計(jì)算1/2 泰伯距離處發(fā)光輻射的倍率，即圖2給出的條紋。這里的計(jì)算包括光柵的0級(jí)光譜條紋，正負(fù)一級(jí)光譜條紋，正負(fù)二級(jí)光譜條紋。交替峰高的變化和不同階下的能量分布有關(guān)。 (j=DD6fC  
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衍射儀 jZ/+~{<  
衍射儀在演示局部相干性上是一個(gè)非常有用的工具。它試驗(yàn)的設(shè)施放置如圖3。非相干光源σ0被透射鏡L0擴(kuò)大后在σ1上小孔成像，光從σ1發(fā)射來(lái)后被透射鏡L1轉(zhuǎn)化為平行光，然后通過(guò)照射在透鏡L2上重新在平面F上聚焦成像。一個(gè)上面有兩條隙縫P1，P2的不透明屏幕A被置于L1和L2中間，且P1和P2的寬度，形狀和位置可以被任意設(shè)定。 
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