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簡介 0o!Egq_
/;1h-Rc> 腳本計(jì)算了發(fā)光器件與作為發(fā)光層實(shí)際輸出的比例。發(fā)光層由厚度為零的層表示，并嵌入在design中代表器件結(jié)構(gòu)。運(yùn)行開始時(shí)，腳本會先確定發(fā)光層。 C'z}jM`g _K>YB>W}7 模型 PwxRu
vB/G#\Zqz 該物理模型本質(zhì)上是Jung和Hwangbo [1]提出的，但分析思路有所不同。光由偶極子源產(chǎn)生，并假設(shè)由兩個(gè)相等、傳輸方向相反的平面波組成，但在光源位置處相位嚴(yán)格相同。 a/
Z\h{* dBp)6ok#c 定義右手坐標(biāo)系x、y、z，且z為薄膜表面法向。假設(shè)光從放射層中極薄的子層射出，這避免了薄膜橫向上的所有相位偏移問題。該子層可能包含數(shù)個(gè)發(fā)光點(diǎn)，以平面諧波的形式輸出光，有數(shù)種角度分布和某些特定的偏振分布。這樣就解決了基本問題，然后考慮其中一個(gè)諧波分量。沿著z軸傳播的出射波分量的電場為ΔE，假設(shè)ΔE為x軸正向。出射可以是正向或負(fù)向的。ΔH，對應(yīng)的磁場就確定了，所以ΔE、ΔH 和出射的傳播方向組成了右手系。同時(shí) z!\)sL/" GA)t!Xg^
 (1) 7gbu7"Qc
g"v-hTx E和H的單位將會歸一化使其等同于列矩陣元素B和C。 %wux#"8
xcl 8q: 在任一出射介質(zhì)中都沒有入射光，所以計(jì)算將從兩個(gè)介質(zhì)的輸出開始然后返回到有源層和其中的發(fā)光子層。在子層中，從任一方向計(jì)算的場必須與彼此及發(fā)射場連續(xù)，這將確定了兩個(gè)路徑的輸出量。計(jì)算分為正向發(fā)射和負(fù)向發(fā)射，然后將其合并。 &Sp2['a!
Hn,;G`{ 發(fā)光子層的導(dǎo)納記為ye，該層的相位厚度為零。多層結(jié)構(gòu)被發(fā)光層分為a和b部分，b部分在z軸正方向上。在發(fā)光子層中電場用Ba和Bb表示，磁場用Ca和Cb表示，其中B、C和合適的傳播方向形成了常用的右手性質(zhì)。因此Ca為y軸負(fù)方向。在a和b區(qū)域分別用乘數(shù)α和β，并篩選這些乘數(shù)以確保連續(xù)性條件。在通常的歸一化情況下，輸出介質(zhì)中的電場是一致的。在這種情況下，它變?yōu)棣梁挺�。定義兩種逸出介質(zhì)的導(dǎo)納為ya和yb。 7pz #%Hf m:{IVvN_ 對于正向發(fā)射，ΔE沿著x軸，ΔH沿著y軸。連續(xù)性條件為 [,ns/*f3R
$> PV6
 (2) 1A\N $9Dls Y]{~ogsn$: 后綴p代表正向。負(fù)向發(fā)射的ΔE沿著x軸，ΔH沿著y軸負(fù)軸。連續(xù)性條件為 vZt48g
B"I^hrQ
 (3) vq JjAls } EWPLJA 后綴n代表負(fù)向。該模型是線性的，因此可以通過聯(lián)立B和C的方程(2)和(3)把場結(jié)合起來，得 ;bt%TxuKb
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 (4) Wi{ jC?2Q io(Rb\#" 可以寫成 g flu!C6
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 (5) <%]i7& 8| ]eZrb%B . 然后解(5)得α和β。 3rw<#t;v
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 (6) OB5`a,5dI 1|Z!8:&pj 輸入功率是正向和負(fù)向分量的和，為： ,O/ t6' "_T8Km008
 (7) i"o
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w0L+S j db (ye一般為實(shí)數(shù)) 則負(fù)向和正向輸出為： [oh0 )wzB i_6 Y6
 (8) f&
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