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此示例演示了由不同電介質(zhì)界定的銀薄膜的等離子體激元波導(dǎo)的計(jì)算。 該設(shè)置遵循 Berini [1] 的舉例。 我們主要評(píng)論整個(gè)計(jì)算域上電場強(qiáng)度的數(shù)值解，它代表了一個(gè)等離子體激元。 但是，對于傳播模式項(xiàng)目，也會(huì)計(jì)算傳播常數(shù)（傳播模式）。 %k#Q)zWJ  
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幾何示意圖如下： @*W,Jm3Y  
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下層和上層材料的相對介電常數(shù)由和給出。這個(gè)金屬薄膜的厚度是和寬度是。分析了真空波長為時(shí)的結(jié)構(gòu)。金屬薄膜(銀)在該波長的相對介電常數(shù)為。 5:SfPAx  
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在本例中，我們計(jì)算具有相對于波導(dǎo)對稱平面的鏡像對稱電場的模式 [1]。 因此，只需離散化幾何結(jié)構(gòu)的一半就足夠了。經(jīng)過最后一步細(xì)化后的三角形幾何部分如下圖所示。 @=)_P
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由于金屬角附近的奇異場行為和幾何結(jié)構(gòu)的多尺度結(jié)構(gòu)，等離子體激元模式的精確計(jì)算是一個(gè)具有挑戰(zhàn)性的問題。 等離子體激元的傳播主要集中在極薄銀帶附近。 自適應(yīng)有限元離散化是解決這類問題的一種方法。 由于角的預(yù)細(xì)化和自適應(yīng)細(xì)化步驟，網(wǎng)格被細(xì)化，特別是在靠近細(xì)帶和靠近金屬角的地方，這些地方的電場表現(xiàn)出奇異的行為，必須非常精確地解決。得到的結(jié)果如下圖所示： >4=sEj