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在JCMsuite中，利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實驗。 >8tE`2[i*
}u+R,@l/ 在電磁能量的情況下，消光由散射和損失[2]組成。對應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光 散射 ，以及體積 和界面上 的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律 ?j0blXl
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l 1 wxs@]( 這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。 O .K8$ cdIy[
1 作為案例展示，我們計算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示： FJL9x,%6 iKS9Xss8 它的直徑是一個波長的量級，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測的對偶對稱性[3]對于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。 d) o<R;F 由于散射體是無損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。 rjR 在這里，所需的參量被計算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對于接近對偶對稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。 uV
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