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    [技術(shù)]JCMsuite應(yīng)用：散射體的光學(xué)手性響應(yīng) [復(fù)制鏈接]

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    只看樓主 倒序閱讀 樓主  發(fā)表于: 2024-01-09
    在JCMsuite中，利用光學(xué)手性的形式和內(nèi)置的手性參量可以計(jì)算光散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時(shí)間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于研究電磁能量的標(biāo)準(zhǔn)消光實(shí)驗(yàn)。 Q\DD^Pbq  
     -k19BDJ,W  
    在電磁能量的情況下，消光由散射和損失[2]組成。對應(yīng)的手性參量是光學(xué)手性的消光散射，以及體積和界面上的手性轉(zhuǎn)換。這就得到了守恒定律 Ij_VO{]G'l  
     [akyCb  
    QcQ:hHF  
    積分是在散射體的外表面∂Ω和體積Θ以及表面∂Θ上進(jìn)行的。 7x%0 ^~/n  
     ]byj[Gd  
    這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。 ^%v<I"<Uq5  
    3huT T"G  
    作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示： jF'azlT  
    J jCzCA:K_  
    它的直徑是一個(gè)波長的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測的對偶對稱性[3]對于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。 \@kY2,I V  
    由于散射體是無損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。 [1Dg_>lz  
    在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對于接近對偶對稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。 _J51 :pi  
    U+!H/R)(  
    在固定介電常數(shù)ε=4.5下，散射體的磁導(dǎo)率μ的變化。
    該散射體是對偶的ε/μ=1，產(chǎn)生零手性轉(zhuǎn)換。 _BcYS  
    在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。例如，我們在下面的圖中展示了增強(qiáng)的近場光學(xué)手性密度的電子部分。這是一個(gè)后處理過程，即ExportFields：輸出參量電手性密度。 }31z 35  
    8u::f`vi  
    具有ε/μ=1的雙散射體的光手性密度X的近場增強(qiáng) (YjY=F  
     
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